引言
自1991 年GaN 藍光LED 面世后，GaN 基LED近幾年來發(fā)展迅速。目前，高效率GaN 基LED 已經(jīng)被廣泛地用于全彩顯示屏、固態(tài)照明、液晶顯示器背光源等方面。LED 以其壽命長、耗電小、環(huán)保、耐沖擊、抗震等優(yōu)點，LED 照明市場增長快速[1]。但是，由于在半導體和空氣之間折射率的差異造成的全反射而導致LED 表面的光提取效率較低[2，3]，典型的GaN 半導體材料折射率為2. 5，由全反射定律得知，光線從半導體逸出到空氣中全反射角的臨界值為24°角[4]，故大于24°的光線都無法從半導體材料中逸出。因此，全反射在很大程度上影響了LED 的光提取效率。因此，如何減少全反射，改善LED 的光提取效率成為如今研究熱點之一[5]。本文主要介紹了對LED 芯片表面或芯片內(nèi)部的幾種微結構的加工，它們都能夠起到提高LED 出光效率的作用。
1 LED 表面微結構技術
傳統(tǒng)的GaN 基LED 是利用化學氣相沉積( MOCVD) 技術在560°C 左右的藍寶石基底上分別沉積摻雜Si 的n 型GaN 材料和摻雜Mg 的p 型GaN材料，兩種材料之間形成量子阱( MQW) 。在p 型GaN 材料上再鍍上一層ITO 膜( 氧化銦錫) ，該金屬氧化物透明導電膜作為透明電極，其作用是增強電極出光亮度以及隔離芯片中發(fā)射的對人類有害的電子輻射、紫外線及遠紅外線等[6]。LED 的基本結構如圖1 所示。
清華大學的張賢鵬等人[8]采用基于Cl2 /Ar /
BCl3氣體的感應耦合等離子體( ICP) 刻蝕技術制作了p-GaN 表面具有直徑3μm、周期6μm 的微結構。該微結構將GaN 基藍光LED 芯片的光熒光效果提高了42. 8%，并且在LED 器件注入電流為20mA 的情況下，將芯片正面出光效率提高了38%，背面出光效率提高了10. 6%。
加州大學的Schnitzer 等[7]對LED 芯片進行表面微結構處理的做法是利用自然光刻法將LED 芯片的出光表面做一個粗糙化處理，使得LED 芯片的出光表面變得粗糙不均勻，粗糙化后的芯片結構如圖2 所示。如圖3 所示，當光波傳遞到不均勻表面時，由于粗糙表面的光散射，這樣，半導體內(nèi)更多的光可以傳播到空氣中。粗糙化的LED 芯片其出光效率可以達到約16. 8%，而一般的環(huán)氧樹脂封裝LED 的光取出效率非常低，僅能達到4% 左右[1]。粗糙化后的LED 芯片結構在SEM 下掃描結果如圖4 所示。
2 LED 芯片表面雙層微結構技術
LED 芯片表面雙層結構指的是在p 型GaN 半導體上出光表面和ITO 透明導電電極的上表面各加工上一層微結構。這種雙層微結構的LED 芯片的出光效率較普通的LED 芯片提高了近40%。J. H. Kang 等人[11]設計的雙層微結構LED 芯片的制作方法如圖5 所示，先在LED 芯片的p 型GaN 半導體材料上表面沉積一層200nm 厚的ITO透明導電膜( 如圖5( a) ) ，再用5% 的稀鹽酸浸泡約30s，由于稀鹽酸對ITO 膜的腐蝕作用，200nm 的ITO 薄膜將被腐蝕成直徑約為200nm 的ITO 納米導電球體( 如圖5( b) ) ，此時，微小的ITO 納米球作為后續(xù)蝕刻處理中的掩膜結構，通過電感耦合等離子蝕刻( ICP) 后，由于納米球的保護作用，刻蝕后的芯片p 型GaN 材料的上表面形成紋理微結構( 如圖5( c) ) ，最后在ITO 納米導電球體表面再沉積上氧化銦錫材料，從結構上來說在LED 芯片的上表面形成一種雙層的微結構[10]( 如圖5( d) ) 。
該雙層微結構的頂視圖和截面圖用SEM 掃描圖如圖6 所示，從頂視圖上可以看出許多圓球形的ITO 納米球無規(guī)則的附著在ITO 透明導電膜之上，圖6 SEM 掃描得到的雙層微結構LED芯片表面頂視圖和截面圖[10]形成第一層的微結構。從截面圖上可以看出，p 型GaN 基材的表面也呈現(xiàn)不規(guī)則的凹凸不平整結構，形成第二層的微結構。
經(jīng)雙層微結構加工之后的LED 芯片出光效率較未加工的LED 芯片提高了許多，如圖7 所示，加工微結構后的芯片正面輸出光效率比未加工的芯片提高約70%，背面出光效率也比未加工的芯片提高約71. 5%。正面出光效率的增加是由于粗糙的表面導致出射光的散射效應，使得有更多的光朝著隨機方向傳播，有更多的光可以從上表面出射。而芯片背面的出光效率增強也是由于粗糙上表面對出射光的散射效應，使得由上表面反射至下表面的光也變得雜亂無規(guī)則，以此增強了下表面的出光效率[11]。
J. H. Kang 等人[11]通過對芯片進行雙層微結構的加工，可以大幅度提升其光學性能，能夠得到比較好的外量子效率。但是該技術也有其缺陷，由于加工過程中的沉積和蝕刻都有比較大的隨機性。生產(chǎn)的重復性不好，并且由于對p 型GaN 半導體材料表面的粗糙化，難免會破壞LED 芯片中的p-GaN 層，影響了芯片的電學性能，由于微結構的加工，芯片的方阻會有所提升。
3 LED 芯片表面二維光子晶體結構的加工
光子晶體( Photonic Crystal) 即光子禁帶材料，是一類在光學尺度上具有周期性介電結構的人工設計及制造的晶體[12]。由于晶粒之間存在的周期性，光子晶體間會出現(xiàn)類似于半導體禁帶結構的光子帶隙( Photonic band gap) 。當電磁波在光子帶隙中傳播時，由于存在布拉格散射效應，故光子晶體具有調(diào)制相應波長電磁波的能力。1997 年，S. H. Fan 等人[13]首次研究了光子晶體對LED 自發(fā)輻射能量及空間分布的影響。光子晶體結構示意圖如圖8。
J. H. Kang 等人[11]通過對芯片進行雙層微結構的加工，可以大幅度提升其光學性能，能夠得到比較好的外量子效率。但是該技術也有其缺陷，由于加工過程中的沉積和蝕刻都有比較大的隨機性。生產(chǎn)的重復性不好，并且由于對p 型GaN 半導體材料表面的粗糙化，難免會破壞LED 芯片中的p-GaN 層，影響了芯片的電學性能，由于微結構的加工，芯片的方阻會有所提升。
3 LED 芯片表面二維光子晶體結構的加工
光子晶體( Photonic Crystal) 即光子禁帶材料，是一類在光學尺度上具有周期性介電結構的人工設計及制造的晶體[12]。由于晶粒之間存在的周期性，光子晶體間會出現(xiàn)類似于半導體禁帶結構的光子帶隙( Photonic band gap) 。當電磁波在光子帶隙中傳播時，由于存在布拉格散射效應，故光子晶體具有調(diào)制相應波長電磁波的能力。1997 年，S. H. Fan 等人[13]首次研究了光子晶體對LED 自發(fā)輻射能量及空間分布的影響。光子晶體結構示意圖如圖8。
J. H. Kang 等人[11]通過對芯片進行雙層微結構的加工，可以大幅度提升其光學性能，能夠得到比較好的外量子效率。但是該技術也有其缺陷，由于加工過程中的沉積和蝕刻都有比較大的隨機性。生產(chǎn)的重復性不好，并且由于對p 型GaN 半導體材料表面的粗糙化，難免會破壞LED 芯片中的p-GaN 層，影響了芯片的電學性能，由于微結構的加工，芯片的方阻會有所提升。
3 LED 芯片表面二維光子晶體結構的加工
光子晶體( Photonic Crystal) 即光子禁帶材料，是一類在光學尺度上具有周期性介電結構的人工設計及制造的晶體[12]。由于晶粒之間存在的周期性，光子晶體間會出現(xiàn)類似于半導體禁帶結構的光子帶隙( Photonic band gap) 。當電磁波在光子帶隙中傳播時，由于存在布拉格散射效應，故光子晶體具有調(diào)制相應波長電磁波的能力。1997 年，S. H. Fan 等人[13]首次研究了光子晶體對LED 自發(fā)輻射能量及空間分布的影響。光子晶體結構示意圖如圖8。
J. H. Kang 等人[11]通過對芯片進行雙層微結構的加工，可以大幅度提升其光學性能，能夠得到比較好的外量子效率。但是該技術也有其缺陷，由于加工過程中的沉積和蝕刻都有比較大的隨機性。生產(chǎn)的重復性不好，并且由于對p 型GaN 半導體材料表面的粗糙化，難免會破壞LED 芯片中的p-GaN 層，影響了芯片的電學性能，由于微結構的加工，芯片的方阻會有所提升。
3 LED 芯片表面二維光子晶體結構的加工
光子晶體( Photonic Crystal) 即光子禁帶材料，是一類在光學尺度上具有周期性介電結構的人工設計及制造的晶體[12]。由于晶粒之間存在的周期性，光子晶體間會出現(xiàn)類似于半導體禁帶結構的光子帶隙( Photonic band gap) 。當電磁波在光子帶隙中傳播時，由于存在布拉格散射效應，故光子晶體具有調(diào)制相應波長電磁波的能力。1997 年，S. H. Fan 等人[13]首次研究了光子晶體對LED 自發(fā)輻射能量及空間分布的影響。光子晶體結構示意圖如圖8。
J. H. Kang 等人[11]通過對芯片進行雙層微結構的加工，可以大幅度提升其光學性能，能夠得到比較好的外量子效率。但是該技術也有其缺陷，由于加工過程中的沉積和蝕刻都有比較大的隨機性。生產(chǎn)的重復性不好，并且由于對p 型GaN 半導體材料表面的粗糙化，難免會破壞LED 芯片中的p-GaN 層，影響了芯片的電學性能，由于微結構的加工，芯片的方阻會有所提升。中國照明網(wǎng)技術論文·LED照明
3 LED 芯片表面二維光子晶體結構的加工
光子晶體( Photonic Crystal) 即光子禁帶材料，是一類在光學尺度上具有周期性介電結構的人工設計及制造的晶體[12]。由于晶粒之間存在的周期性，光子晶體間會出現(xiàn)類似于半導體禁帶結構的光子帶隙( Photonic band gap) 。當電磁波在光子帶隙中傳播時，由于存在布拉格散射效應，故光子晶體具有調(diào)制相應波長電磁波的能力。1997 年，S. H. Fan 等人[13]首次研究了光子晶體對LED 自發(fā)輻射能量及空間分布的影響。光子晶體結構示意圖如圖8。
光子晶體具有三種特性: 能夠利用光子帶隙遮蔽光; 具有異向性，通過光子晶體的光會無規(guī)則的散射; 光子晶體曲線變化非?？?，同波長有關。光子晶體可分為三類: 一維、二維、三維結構。一維的光子晶體只能在很小的角度范圍內(nèi)發(fā)出衍射光，不能衍射平面任意角度的入射光; 由于技術限制，制備符合規(guī)范的三維結構光子晶體目前還比較困難。而二維光子晶體可以衍射較大角度上的入射光，因此目前主要用二維的光子晶體來提高LED 的出光效率[14]。影響其出光效率的主要因素有光子晶體結構、晶粒高度、晶格常數(shù)等。
利用光子晶體結構提高LED 出光效率主要有兩種原理[15， 16]。第一是利用了光子晶體的禁帶效應原理，禁帶效應原理主要表現(xiàn)在: 頻率落在禁帶范圍內(nèi)的光子被禁止傳播，如果LED 芯片上集成了光子晶體結構，當LED 中導光模的頻率落在光子晶體的禁帶以內(nèi)時，光波將被耦合成在自由空間中的輻射模式，在這種情況下，可以大幅增加光的提取效應。第二種是利用光子晶體的光柵衍射效應。光子晶體構成了一種類光柵的結構，當光束進入p 型GaN 的表層的出射光和周期與光波長相當?shù)墓鈻沤Y構發(fā)生作用時，光波就會被調(diào)制，一些本來難以出射的光束被耦合成出射光，如圖9 所示，由于光柵衍射效應，原本因全反射被限制在p 型GaN 半導體材料中的光束可以出射到空間中，則可以提高LED 芯片的出光效率和控制光的空間分布。其中，Chia-HsinChao 等人[17]研制的定向光提取光子晶體氮化鎵薄膜LED 輸出功率較無光子晶體的氮化鎵薄膜LED提高了多達77%，并且通過設計改善光子晶體的排布模式和晶格方向可以使LED 的出光限制在較小的范圍之內(nèi)。
目前主要的制造光子晶體結構的技術有納米壓印光刻( NIL) 、電子束光刻( EBL) 、激光全息光刻法( LHL) [18]，通過光子晶體結構的設計，減少了光在LED 芯片內(nèi)的傳播和消耗，實現(xiàn)了LED 外量子效率的提高。光子晶體LED 的發(fā)光效率最多可以提高140%。
4 LED 雙光柵微結構技術
在LED 中引入光柵微納光學結構的方法可以有效地增強LED 芯片的出光效率。其中，利用單光柵結構的LED 的光提取效率已有大幅提高，但由于一維光柵結構只能衍射單個方向上的光[19]，沿著光柵方向傳播的光仍然被全反射效應限制，出光效率仍然受到較大限制。
清華大學實驗室[20]設計了一種GaN 基的雙光柵微納結構，該結構如圖10( a) 所示。其中第一個光柵G1加工在上表面的ITO 層上，第二個光柵G2刻蝕在GaN 層的下表面，兩個光柵的刻線方向相互垂直，這樣那些在G1處全反射的光線經(jīng)G2的光柵衍射后，使其入射角小于出射臨界角，再經(jīng)過G1輻射出去。其原理如圖10( b) 所示。因此，雙光柵結構可以有效的提取因全反射而受限制的出射光。雙光柵結構LED 可以提取出傳統(tǒng)LED 中大部分因全反射而無法出射的受限光，根據(jù)研究者的軟件評價結果可以表明，這種LED 的理論光提取效率可以達到48. 5%[20]，較傳統(tǒng)LED 高了約6. 3 倍。
5 結論
作為第三代照明光源，發(fā)光二極管( LED) 的使用已經(jīng)日益廣泛，LED 發(fā)光效率的提高對于降低功耗、節(jié)約能源有著重大的意義。目前，GaN 基LED的內(nèi)量子效率已經(jīng)達到90%，但由于受全反射影響，普通LED 的外量子效率僅為5%。利用LED 芯片表面的微結構加工，可以大幅改善LED 的出光效率。但由于微納結構加工的重復性不好以及加工過程中對半導體材料的電學特性有所影響，這些因素都會影響到LED 芯片的出光效率以及增加芯片能耗。因此，優(yōu)化和改善微納結構加工工藝以及將微結構加工與其他提高出光效率的技術相互結合，是未來的研究趨勢。
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